Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 319 320 321 322 323 324 325... 494 495 496
|
|
|
|
Рис. 9,6. Развертка процессов получения Отверстий излучением лазера (Я,= 1,0в мкм) в тонких металлических пластинах из вольфрама толщиной 30 мкм (нижняя дорожка) "и разлета продуктов разрушения (верхняя дорожка). Диаметр сфокусированного пятна излучения 250 мкм и дне. Это обусловлено тем обстоятельством, что по мере роста лунки в глубину на ее дне уменьшается плотность потока из-за расфокусирования луча лазера, поглощения излучения в продуктах разрушения, уменьшения к концу импульса лазера мощности генерации. Это приводит к снижению скорости испарения и давления паров в лунке и, как следствие, к частичному выбросу образовавшегося расплава и к за-плавлеиию лунки, что наблюдается при получении отверстий импульсами длительностью ~1 мс и более. СФР-грамма процесса получения отверстий с помощью ЛИ в тонких металлических пластинах приведена на рис. 9.6. Заплавлеиие отверстий происходит после его образования или в конце импульса, когда уменьшается мощность генерации, или сразу после его окончания и определяется перераспределением расплава в эти моменты времени. Процесс заплав-леиия лунки жидким металлом можно пояснить с помощью рис. 9.7 [6]. Воздействие потока плотноетью % *С Ятш вызывает лишь проплавление поверхностного слоя материала незначительной глубины и в этом случае движение расплава не оказывает существенного влияния на процесс (рис. 9.7, а). При плотности потока 7о 7т1п начинается испарение материала в центре фокального пятна, где температура выше, и под действием избыточного давления образующихся паров происходит искривление границы расплава так, что его внешняя граница сдвигается внутрь материала (рис. 9.7, б). Еще большие плотности потока вызывают существенный рост лунки в глубину и по диаметру вследствие испарения и вытеснения расплава из зоны воздействия. Движение жидкости ламинарно и происходит еще с относительной небольшой скоростью. Она ие распадается на отдельные капли, увлекаемые струей пара, а, удерживаемая силами поверхностного натяжения, располагается в виде валика на поверхности материала непосредственно у входной части лунки (рис. 9.7, в). Не успевший остыть расплав после окончания импульса или иа его спадающей части стекает в луику и после кристаллизации образует зону (по всей поверхности отверстия) переплавленного металла. По мере дальнейшего увеличения плотности потока движение жидкого металла приобретает частично турбулентный характер и отдельные частицы (капли) отрываются от расплава, движущегося вдоль стенок луики (рис. 9.7, г). В этом случае лунка заплавляется частично, в ней остаются пустоты, которые могут также образовываться вследствие перекрывания диаметра лунки расплавом и последующей кристаллизации его еще в течение импульса излучения. При больших потоках излучения движение жидкости становится полностью турбулентным, от иее отрывается значительное количество капель, разлетающихся вместе с факелом. Тем ие менее остающегося расплава, преимущественно при использовании им
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 319 320 321 322 323 324 325... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
