Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 331 332 333 334 335 336 337... 494 495 496
|
|
|
|
9.3. Нестабильность энергии лазера на стекле с неодимом и диаметров отверстий з материале различной толщины Нестабильность, /о Материал Толщи на, мм £•£ т " 1& ф 1 § О Феррит 0,5—0,6 2,0 6,6 5,0 11,5 Алюминиевая 0,1 1,5 3,4 фольга 6,5 7,5 Пленка хрома — 2,0 1,7 на ситалле 5,0 2,0 после окончания переходного периода в установившемся режиме работы лазера. В этом случае при одноимпульс-ном методе обработки разброс размеров отверстий определяется прежде всего нестабильностью параметров импульса излучения лазера. За меру нестабильности какого-либо параметра излучения (соответственно параметров обработки, например размеров отверстий) выбирают среднее относительное отклонение Ух = А*/*, которое при гауссовском законе распределения отклонений пропорционально универсальной характеристике разброса значений величины х — ее среднему квадратическому отклонению о [6]. При этом аг= 1,25 | Ах |. Целесообразность введения величины ух как характеристики нестабильности связано с простотой ее вычисления при обработке экспериментальных данных. Кроме этого, величина ух позволяет определять "отдельно влияние различных факторов иа воспроизводимость результатов обработки. В установившемся периодическом режиме больше всего изменяется энергия излучения, нестабильность которой ую значительнее нестабильности длительности импульса ух и углового расхождения пучка у^. Так, для неодимового лазера с энергией излучения 2—3 Дж при уш = 5 % ух = 6,5 %, а уф = 1 %. При этом увеличение нестабильности энергии (как главного фактора) вызывает рост нестабильности диаметра уа получаемых сквозных отверстий, и тем сильнее, чем толще обрабатываемый материал (табл. 9.3). Стабильность параметров излучения в установившемся тепловом режиме периодической работы лазера определяется прежде всего превышением порога генерирования лазера пт. Так, по мере увеличения превышения порога генерирования пш от 1,1 до 3,5 относительная нестабильность энергии излучения неодимового лазера падает от 18 до 2 % и в этом случае уже определяется нестабильностью накачки лазера и флук-туациями теплового режима активного элемента. Значительно слабее влияют на нестабильность параметров неодимового лазера вид охлаждающей жидкости, ее расход и температура, частота повторения импульсов накачки. Для лазера на рубине, наоборот, на стабильность параметров излучения значительно влияют все факторы, обусловливающие увеличение температуры кристалла, поскольку порог генерирования рубина заметно увеличивается с ростом температуры (тем самым изменяется эквивалентное превышение порога генерирования). На стабильность параметров излучения значительное влияние также оказывает старение зеркал резонатора, отражателей осветителя, элементов оптической системы, а также изменение свойств активного элемента под действием излучения (ультрафиолетовой части спектр'а) ламп накачки. Эти процессы характеризуют срок службы лазера или отдельных элементов и устойчивость его параметров при длительной эксплуатации прибора. Изнашивание и старение элементов приводят к постепенному уменьшению энергии, длительности, расходимости светового пучка и, как следствие, к изменению диаметра и глубины получаемых отверстий. Характер износа и старение оптических элементов определяют воспроизводимость результатов обработки в про
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 331 332 333 334 335 336 337... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
