Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 348 349 350 351 352 353 354... 494 495 496
|
|
|
|
На основе выражений (10 4) и (10.5) из простых геометрических соотношений получаем + (,г/Щ^)[(ч2(я1)и2-1]. 00.6) В случае равенства 1# ах = ^ т. е. когда нет сканирования, а луч установлен на поверхности, выражение (10.6) переходит в (10.3). При / = 10 см, г = 0,05 см, qJq\ — = 4 будем сканировать фокальное пятно относительно среднего положения а, = 10° на ±2 . При опускании луча (а2 = 8°) к = 2,46 см, при поднимании луча (а2 = 12°) к = = —1,66 см. Наличие в правой части выражения (10.6) члена, представляющего собой соотношение (Ю.З), приводит к асимметрии амплитуды к. Формулы (10.3) и (10.6) не учитывают процессов рассеяния ЭЛ на продуктах выброса из зоны обработки и вследствие этого имеют ограничения области применимости. Выбор режимов получения отверстий и пазов. Углубление канала с помощью ЭЛ происходит в автоколебательном режиме, периодически испаряется слой толщиной б, а в промежутках ЭЛ рассеивается на стенки канала (с удельной мощностью дг на один-два порядка ниже первоначальной) и образует жидкую фазу. Следовательно, процесс непрерывного воздействия ЭЛ на материал аналогичен импульсному воздействию с длительностью импульса ти и временем паузы Тр (во время паузы не происходит углубления канала, а только образуется жидкая фаза). Если от непрерывного воздействия перейти к импульсному с длительностью импульса х = ти и временем паузы между импульсами тп = тр то вместо проплавлення на некоторую глубину получим отверстие. Именно количество жидкой фазы, образующейся в процессе воздействия луча, определяет, что получится в результате обработки: отверстие или проплавление. Количество жидкой фазы в общем случае определяется скважностью импульса (цякла) в = т/(т + тп). Для непрерывного режима воздействия (тп = 0) скважность цикла G = 1. Для режимов импульсной обработки G 1. Скважность а=[1+д2а2/(р\4Ьясп)]-К (10.7) где ип — скорость частиц napa-, dv — диаметр канала; £Исп — теплота испарения. Длительность импульса можно выбирать из условия Tp6LHOn/72.(Ю.8) Время паузы TnpS¿2/(pVK). (10.9) С учетом критической удельной мощности обработки частота следования импульсов / = 1/(т + тп) а'сР, (10.10) где а — коэффициент температуропроводности; d — диаметр луча. В режиме сверления скважность цикла 0 рб1иопа/(72а2). (10.11) На рис. 10.5 схематически представлено измеиеиие количества жид-ксй фазы в зоне обработки в зависимости от G. Анализ экспериментальных данных показывает, что оптимальные значения скважности для случая обработки ЭЛ можно иайти из выражения p6LBCt]a/(qid*)G0,U (10.12) для случаев сварки в импульсном режиме 0,3 0 0,9. i I J I г Рис. 10.5. Увеличение количества жидкой фазы при электронно-лучевом воздействии по мере увеличения параметра Gi а — обработка, О 0,1; б — импульсная сварка, 0,1 G 1; â — сварка в непрерывном режиме О = 1
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 348 349 350 351 352 353 354... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
