Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 33 34 35 36 37 38 39... 494 495 496
|
|
|
|
(или ОТ) с С02 14, 16], в которой серия уровней молекулы БР совпадает с верхним лазерным уровнем молекулы С02. Инверсную населенность получают также в сверхзвуковом потоке смеси газ — аэрозоль, где она может быть создана благодаря адсорбции анизотропной молекулы типа СОа на поверхности частиц аэрозоля. ГДЛ с электрическим возбуждением. Электрический метод возбуждения ГДЛ используется в так называемом электроаэродинамическом лазере [6]. В отличие от рассмотренного выше типа возбуждения верхнего лазерного уровня рабочих молекул возбуждение этого типа происходит не в камере сгорания, а уже в сопле при резонансной передаче энергии от молекул N2, нагреваемых предварительно до высоких температур мощным электрическим разрядом. В сопле одновременно происходит быстрое расширение рабочей смеси, получаемой перемешиванием неравновесных газовых потоков. Для создания потока N2, нагретого до нужной температуры, используется стандартный электрический дуговой инжектор мощностью нескол око киловатт. В камере большого объема предварительно нагретый азот смешивается с дополнительным потоком N2 при 20 °С, в результате чего устанавливаются заданные равновесная температура и давление. Затем происходит быстрое (со скоростью 3,4 М) расширение нагретого азота в двумерном клиновидном сопле, высота которого изменяется от 0,1 см в горловине до 0,6 см на выходе. Длина сопла 5 см. При этом ввиду большого времени релаксации молекулы N2 ее колебательная температура хорошо сохраняется. На этой стадии осуществляется накачка верхнего уровня молекулы С02 при быстром перемешивании неравновесного потока N2 с молекулами С02 или N20, инжектируемыми через две узкие щели шириной 0,1 см, которые расположены друг против друга перпендикулярно к сверхзвуковому потоку. Скорость инжекции может достигать звуковой при изменении давления в инжекторе. Относительно высокая плотность мощности генерации в данном случае связана с большой плотностью рабочего вещества при скорости потока инжектируемых газов, близкой к сверхзвуковой. Населенность верхнего лазерного уровня сохраняется ввиду малого времени пролета частиц от места их возбуждения к резонатору, а очищение нижнего уровня происходит благодаря охлаждению при быстром расширении газа, что создает условия для получения большой инверсной населенности. Однако ввиду возникновения значительных аэродинамических возмущений однородную область газа, в которой получается инверсная населенность, можно выделить только в конце струи. При начальной температуре азота 2600 К на колебательное возбуждение молекул приходится 13 % внутренней энергии, эффективность преобразования в инфракрасное излучение 12 °/о. На электроаэродинамическом лазере получена непрерывная мощность 11,5 кВт." ГДЛ с электрическим возбуждением обладают большим КПД, чем ГДЛ с тепловым возбуждением. Кроме того, в ГДЛ с электрическим возбуждением (например, с использованием дуговых или высокочастотных плазмотронов) можно применять рециркуляцию, что существенно повышает эффективность системы с замкнутым циклом. 1.8" Химические лазеры Лазер, работающий на инверсии населенностей, созданной прямо или косвенно в ходе экзотермической химической реакции, называют химическим 116]. В химическом лазере И. Каспера и Г. Пиментела [4] реакцию типа Н -\С12 -"НС1*+ С1 инициировали с помощью фотолиза. При давлении смеси ионов 400—2100 Па (рсь2: РН2 " "1:2) были получены импульсы излучения длительностью около 10 мкс, энергией 210~2 Дж. Затем появились лазеры, где были использованы возбужденные молекулы СО * и ОТ *. В лазере на С02 происходит процесс передачи колебательной энергии от возбужденной молекулы НС1 * к молекуле С02 с превращением одного кванта колебательной энергии двухатомной
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 33 34 35 36 37 38 39... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
