Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 392 393 394 395 396 397 398... 494 495 496
|
|
|
|
Кинетика формирования капала 395 рис. 12.6. Типичная осциллограмма силы тока, проходящего* через мишень, при длительности включения луча £ = 1 с (а) и геометрия зон проплавления в коррозионно-стойкой стали, соответствующая импульсам длительностью Д£1( Д£,, А*8, ченных соответственно за время Л^, Д^-тЛ/а, А^1+ Д*а + А^з и за полное время импульса (геометрия этих зон представлена на рис. 12.6), позволяет представить кинетику формирования кинжального проплавления. В течение времени Д£х происходят нагрев образна и отвод теплоты от зоны воздействия вследствие теплопроводности. Для большинства металлов в конце периода начинается плавление (исключение составили молибден и вольфрам). Эмиссия из ваины в течение этого времени обусловлена в основном вторичными и отраженными электронами. Доля вторичной эмиссии с увеличением силы тока импульса, т. е. с увеличением скорости нагрева, падает. Период Д/2 характеризуется появлением интенсивной термоэмиссии из ванны. Ток термоэлектронов имеет направление, противоположное первичному. Поэтому сила тока /м, проходящего через мишень, представляет собой алгебраическую сумму сил токов Ля = /л — /в. гДе 1в — сила тока эмиссии из образца отраженных вторичных электронов и термоэлектронов. 150 1,нА Рис. 12.7. Изменение частоты колебаний на участке Д1 осциллограммы (см. рис. 12.6) с увеличением силы тока луча для разных материалов: 1 — титан; 2 — коррозионно-стойкая сталь; 5 — никель; 4 — цирконий; 5 — алюминий; 6 — молибден; 7 — медь; 8 — вольфрам Выше отмечено, что к концу периода Д/х металл, как правило, расплавлен. В течение периода Д/2 температура расплавленного металла растет, соответственно увеличивается и сила тока термоэмиссии. Частота колебаний силы тока в период Д;2, как уже отмечалось, составляет 50 Гц с наложением частоты 300 Гц. Колебания с частотой 300 Гц являются результатом нестабильностей ускоряющего напряжения. Действительно, стабилизация ускоряющего напряжения в пределах 1—2 % позволяет убрать гармонику с частотой колебаний 300 Гц. Причиной появления гармоники с частотой колебаний 50 Гц являются, по-видимому, пульсации в других источниках питания. Начало периода Д*8 является моментом перехода к интенсивному парообразованию. В это время начинается выброс металла из ванны вследствие периодического испарения слоев, толщина которых одного порядка с длиной пробега электронов. Поверхность вакиы при этом опускается с некоторой скоростью в глубь металла. Вторичное излучение из ваины начи
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 392 393 394 395 396 397 398... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
