Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 494 495 496
|
|
|
|
Функция когерентности определяет степень корреляции колебаний в разных точках поля в одно и то же время в зависимости от времени. Наличие интерференционной картины в точке Р дает информацию о корреляции колебаний в точках Рг и Рг в одно и то же время (т = ¿2 — ¿1 — = 0). Тогда когерентность называют пространственной, она характеризуется функцией Г (ги г2, 0). В то же время корреляцию колебаний в одной точке Р1 при различных временах х можно называть временной, она характеризуется функцией Г (0, 0, т). Высокая степень временной когерентности излучения позволяет использовать его для различных научных и технических приложений, связанных с интерференцией, измерением длин, линейных и угловых скоростей, малых перемещений, для передачи информации на оптических частотах и т. д. Пространственная когерентность обусловливает высокую направленность излучения и возможность фокусирования его на площадки малых размеров. Направленность излучения характеризуют телесным углом, охватывающим основную часть излучаемой энергии. Если телесный угол представляет собой конус, то в качестве параметра излучения выбирают плоский угол расхождения потока (угол расходимости). Для телесного угла, отличающегося от конуса, обычно приводят значения двух плоских углов в вертикальной и горизонтальной плоскостях. 1/1о 1,0 г а) Теоретическая диаграмма направленности круглой излучающей площадки показана на рис. 1.22. Основная часть энергии излучения сосредоточена в главном (основном) лепестке диаграммы. Максимальная интенсивность поля в боковых лепестках не превышает 2 % максимальной интенсивности поля излучения J0. Если полагать, что распределение амплитуды и фазы колебаний однородно в поперечном сечении потока излучения, то его расходимость, ограниченная дифракцией, составит угол (по уровню половинной мощности) е0(В = 1.22Я/С,(1.21) где С — диаметр потока излучения. Для рубинового лазера л = 0,69 мкм и при И = 1 см 90 5 " 0,85-Ю-4 рад ("14"), а для газового лазера на С02 при том же потоке излучения и А. = = 10,6 мкм е0)6=1,2Ы0"3 рад (даЗ' 20"). В действительности расходимость лазерного излучения значительно больше: от единиц до нескольких десятков угловых минут. Значительное увеличение расходимости излучения реальных лазеров по сравнению с расчетным значением обусловливается неоднородностью распределения амплитуды и фазы поля излучения в пределах излучающей поверхности, многомодовым характером генерации излучения (точнее — наличием колебаний поперечных типов), наличием Рис. 1.22. Диаграмма направленности круглой излучающей площадки в системе координат: а — декартовой; б — полярной Во 2
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
