Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 38 39 40 41 42 43 44... 494 495 496
|
|
|
|
неоднородностей в активной среде и несовершенством элементов резонатора. Излучающая поверхность стержня из лазерного вещества, например рубинового кристалла, не является однородной, а представляет собой сложную структуру в виде отдельных светящихся пятен, размер которых достигает примерно 100 мкм, а размер образуемых ими комплексов — примерно 850 мкм [7]. Уменьшения расходимости излучения можно добиться прежде всего селекцией колебаний высших поперечных типов. Наименьший угол расходимости имеют одномодовые лазеры, генерирующие основной тип колебаний ТЕМ00. Одномодовый режим генерации наиболее легко ^реализуется в газовых лазерах. Получение одномодового режима для твердотельных лазеров — более сложная задача, поскольку их лазерное вещество обладает большим усилением н достаточно трудно создать значительные энергетические потери для колебаний высших поперечных типов, не ухудшая энергетических характеристик потока излучения. Важный параметр излучения — поляризация. В большинстве случаев лазерное излучение оказывается плоской оляризованным. Вид лазерного вещества определяет тип поляризации излучения. Когда оптическая ось кристалла (рубин) параллельна оси резонатора (кристалл с нулевой ориентацией), все плоскости поляризации равноценны и излучение лазера характеризуется естественной поляризацией. Если оптическая ось кристалла и ось резонатора перпендикулярны, то излучение поляризовано в плоскости, перпендикулярной к оптической оси кристалла. Основную роль в создании той или иной зоны нагрева, определяющей характер обработки, играют энергетические параметры — энергия, мощность, плотность энергии, а также такие параметры, как длительность импульса, пространственная и временная структура излучения, пространственное распределение плотности потока излучения в пятне фокусировки, физические свойства материала (отражательная способность, теплофизические свойства, температура плавления и т. д.). Пространственное распределение плотности потока в пятне фокусировки зависит от углового распределения интенсивности лазерного излучения иа разных расстояниях от излучателя. Соответственно различают ближнюю (френ ел Свекую) и дальнюю (фраунго-феровсКую) зоны по отношению к излучателю. Область, в которой угловое распределение почти не зависит от расстояния до излучающего торца активного элемента лазера, называют дальней зоной. Начало этой области находится на расстоянии от 02/(2Я) до 2£2/Я. Поскольку в этой области наблюдаются эффекта дифракции Фраунгофера, эту зону нй&ызают областью Фраунгофера. Область, простирающаяся от границы дальней зоны в направлении излучателя до другой границы вблизи излучателя, отстоящей от него на расстояние ф/2)/ф/Я)1/3, называют областью Френеля. 1.7. Характеристика интенсивности Излучения в зависимости от расстояния до излучателя Зона изменения Расстояние от излучателя Погрешность фазы, измеренная на расстоянии Ъ от разных точек На поверхности размером й Ближняя Френеля (ближняя) Рэлея Фраунгофера (дальняя) 1 = D 1~(£/2)/ф/Я)1/3 Іда03/(2Я) Іда202/Я Дф -" со Дф да Я/16 Дф " я/4 (область параллельного пучка) Дф да Я/16 (область расходящегося пучка)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 38 39 40 41 42 43 44... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
