Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 494 495 496
|
|
|
|
х " Ю-8 с, временная структура которых математически может быть описана функцией, близкой к треугольной, крутизны переднего и заднего ее фронтов могут различаться. В практическом отношении являются важными временные структуры импульсов ЛИ, следующих в квази-пернодическнх режимах. К их числу относятся лазеры на С02, работающие в импульсно-периодическом режиме с длительностью отдельного импульса в несколько микросекунд. Временная структура каждого импульса достаточно сложна. Сначала следует непродолжительный всплеск мощности длительностью около 0,01т с последующей спадающей частью длительностью ~т. В общем случае формирование той или иной временной структуры импульса — важная практическая задача с точки зрения оптимального управления процессами лазерной обработки материалов, например, при снижении энергозатрат на нагрев металлов ЛИ [б]. Пространственно-временная струк тура непрерывных лазеров на С02 в первом приближении может быть описана с помощью соотношения д (г) = (1 Я) д0 ехр (-йг2), (3.11) где Я — коэффициент отражения. В соотношении (3.11) поглощательная способность (1 — Я) предполагается равной среднеинтегральному значению за время воздействия. В общем случае такое описание источника теплоты является неточным, особенно при воздействии излучения на металлы, находящиеся в окислительной среде. Наиболее существенным в соотношении (3.11) является то, что пространственное распределение интенсивности источника теплоты описывается законом нормального распределения. Пространственно-временные характеристики ЭЛ. Экспериментально параметры ЭЛ как источника теплоты определяют с помощью различных методов [27]. Например, радиус пятна ЭЛ и распределение плотности тока по поверхности воздействия могут быть найдены методом вращающегося зонда. Данные опытов позволяют ут Рнс. 3.8. Осциллограмма квазистациоиар-иого излучения лазера верждать, что пространственно-временная структура ЭЛ может быть близка к одному из типов структур, описанных для ЛИ, но только в том случае, если ускоряющее напряжение II не слишком велико. Например, прн обработке металлов ускоряющее напряжение С! не должно превышать 20 кВ. В этом случае ЭЛ можно считать поверхностным источником теплоты, не учитывая закономерностей энерговыделення пучка электронов на некоторой глубине под поверхностью металла. В общем случае ЭЛ является объемным источником теплоты, так как при прохождении электронного пучка через материалы, интенсивность его взаимодействия с атомами изменяется по мере изменения потерь энергии электронами на длине нх пробега. Вследствие того что сечение взаимодействия растет при снижении скорости электронов, максимум энерговыделения приходится не на поверхность материала, а находится на некотором расстоянии от нее в зависимости от ускоряющего напряжения £/ и плотности вещества 7. Существуют несколько формул [27], в которых по-разному аппроксимируются глубины проникновения элек Рис. 3.4. Осциллограмма импульса излучения лазера в режиме модулированной добротности
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
