Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89 90 91... 494 495 496
|
|
|
|
2,0 1,0 s -—7 vv\i \ / V ^ О 0,1 0,4 0,6 2/гв Рис. 3.13. Распределение источников теплоты (-?) = ^ (0, (0, 0) вдоль оси г/г, (г = 0) ста потока источников теплоты q (г, г) в зависимости от г/г0 в полубесконечной алюминиевой пластине различных диаметров при действии моноэнергетического мононаправленного пучка электронов (D = 2ах; 0,25 г0, 0,5 г0), когда плотность тока в ЭЛ изменяется по закону Гаусса: 1(г)=тштехр(~тщ-)' (3.25) где / — сила полного тока ЭЛ, А; a-i — радиус ЭЛ, равный расстоянию, на котором плотность тока составляет половину максимального значения. Распределения плотности потока источников теплоты (см. рнс. 3.12) относятся к алюминию при энергии электронов Е= 128 кэВ, силе тока / = 0,1 мА; a — q(r, z) = 1,1610~eX Xq (r, z) Вт/см3, D = 0,25 r0, кривые 1—9 соответствуют радиусам rlr0 = = 0^-0,4 с шагом 0,05; б— д (г, г) = = 3,09-10"" g {г, г) Вт/см8, D = 0,5 г„, кривые 1—12 соответствуют радиусам г/г0=0-ь0,55 с шагом 0,05. Из рис. 3.12 следует, что с увеличением диаметра электронного луча распределение вдоль радиуса "сглаживается", а по глубине, особенно вблизи оси луча, становится более "резким". Это еще отчетливее видно на рис. 3.13, где приведено нормализованное распределение плотности источников теплоты £0 (г) = = а (0,г)1д (0, 0) вдоль оси г1г0 (г = 0). Кривые 1—3 соответствуют пучкам с диаметрами 23, равными соответственно 0,25 г0; 0,5 г0 и 0,7 г„, кривая 4 — одномерному случаю (О = оо). Кривая 5 характеризует зависимость плотности потока источников теплоты от глубины проникновения электронов для ЭЛ, сфокусированного в точку {р — 0), и соответствует пространственному распределению энергетических потерь единичного электрона. Кривая 6 соответствует одномерному случаю, а кривая 7 — модели Ар-чарда {48}. С увеличением диаметра ЭЛ нарастание максимума распределения становится более резким, и он смещается от поверхности в глубь материала, изменяясь в пределах гтах гтах гтах' гДе 4ах ПО" ложение максимума б-образиого электронно-лучевого источника теплоты, соответствующего пространственному распределению энергетических потерь единичного электрона; гшах — координата максимума ЭЛ бесконечного диаметра, соответствующего одномерному распределению. Указанный результат является следствием формы источника теплоты при учете пространственного распределения потерь энергии электрона, так как плотность распределения потерь энергии единичного электрона р (г, г) (см. рис. 3.8) в зависимости от г имеет максимум на различных расстояниях от поверхности. Глубина максимального выделения энергии минимальна в точке падения электрона и возрастает с удалением к периферии. Поэтому при малых диаметрах электронного луча (О -С г0), когда распределение источников теплоты моделирует потери энергии единичного электрона, расстояние от мак
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89 90 91... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
