Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 90 91 92 93 94 95 96... 494 495 496
|
|
|
|
где Т5 = с/оЛАх; = а^/к2 —критерий Фурье. Результаты расчетов по уравнениям (3.48) и (3.49) в области изменения параметров, представляющих интерес для сварки с помощью ЛИ, представлены на рис. 3.14. Для сравнения показана закономерность изменения температуры поверхности полуограниченного тела, нагреваемого источником теплоты с постоянной плотностью потока с/0. Используя аналогичную одномерную постановку задачи, но с условием неидеальности контакта между отдельными слоями, т. е. с граничными условиями на контакте %! дТ/дг = Яа óT2/dz, (3.50) где R — термическое сопротивление на границе контакта слоев, можно получить решение задачи о температурном поле, которое для малых значений времени имеет вид 7i(z,0 = 7o(£ + -^-) [ctg(x„cos(l — z/h) цп + + sin (1 — z/h) цп] X (3.51) где Pn — корни уравнения p = Bi ctg \i,(3.52) Bi = h/(RX{) — критерий Био. Выражение (3.51) справедливо в том случае, когда t ta, ta^RXlaJlA0-2. (3.53) При Я2 = 4,2 Вт/(см-К), а2 = 1 см2/с расчет по (3.53) дает ta = 10~4/а с. Так как практически R'1 ^ 0,4 Вт/(см.2-К), то ta^lQ-3 с, т. е. для миллисекундного импульса ЛИ выражение (3.51) может быть использовано в течение всего времени действия источника теплоты. Рассмотрим одномерную задачу о нагреве полуограниченного тела объемным источником теплоты, плотность потока которого убывает с ростом -3 -7 -/О 1-І0 1 Рис. 3.14. Зависимости безразмерных температур от критерия Фурье: а — на поверхности полубесконечного тела из алюминия (/) и двуслойного тела для алюминия и кремния (2); б — на поверхности контакта алюминия с кремнием; h = 0,02 см глубины z по экспоненциальной зависимости (закон Бугера), т. е. математически изменение плотности потока q (г) по глубине г от поверхности тела может быть описано соотношением Q (г) = Qo exp (—ск), (3.54) где ос —• коэффициент поглощения, см"1. Решение одномерной задачи о нагреве полубесконечного тела источником теплоты, плотность потока которого описывается формулой (3.54) имеет вид Т (z, t) = (aq0/ey) {[exp (— az + + aa20/(a"2)] erfc {(2aat — — z)/(2 V~äl)] + [exp (az + + aa4)/(aas)] erfc [(2ea -f + z)/(2 V"ät)] + [4 j/7/(a Vä)] X X ierfc[z/(2/ö?)H. (3.55) Рассмотрим частные случаи уравнения (3.55). Если глубина проникновения ЛИ 6 = а"1 намного больше, чем толщина слоя h, прогретого за счет теплопроводности, h яг (af)1'2,
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 90 91 92 93 94 95 96... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
