Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 91 92 93 94 95 96 97... 494 495 496
|
|
|
|
т. е. справедливо неравенство а У& С I, то Т (2,0 = = [ои}0И(су)] ехр (—аг). (3.56) В этом случае температура растет линейно с изменением времени, а ее изменение по глубине определяется прямым проникновением ЛИ на глубину 2. На поверхности тела при 2=0 Т (0, г) = щйИ(су).(3.57) Для таких материалов, как феррит (а= 2-103 см"1, а = 5-Ю-3 см2/с), выражения (3.56) и (3.57) справедливы при / 10"4 с. Если же справедливо неравенство а У аХ ^ 1, то источник теплоты можно считать поверхностным и изменение температуры с течением времени описывается соотношением (3.34). Для феррита указанное неравенство справедливо для -/Т10~4 с. Для металлов условие а Уа1 1 справедливо в большинстве случаев, кроме весьма малых г\ Пространственные модели, неподвижный источник теплоты. Рассмотрим задачи нагрева тел в пространственной постановке, когда /у я; " У си, т. е. глубина проникновения теплоты в тело благодаря теплопроводности соизмерима с радиусом пятна нагрева /у источника теплоты. Пусть на поверхности полубеско-иечного тела, начиная с момента времени / 0, действует источник теплоты с постоянной мощностью Р0, распределенной по закону Гаусса. Тогда, используя метод источников, получим выражение для температуры [25] Г (г, *,*) = 2Р° су {Ana)3'2 X о 4 ехр [(4а)-1 (г^+гУ^о+Е))] VI Со + Е) (3.58) где ¡0= (4а£)-1—постоянная времени. Интеграл, входящий в (3.58), ие выражается в общем виде через элементарные функции. Однако он по дробно изучен в монографиях Н. Н. Рыкалина [25, 26], поэтому не будем анализировать детально поведение интеграла, входящего в (3.58) при изменении параметров задачи. Если плотность потока не превосходит критического значения qlc1' (см. с. 108), то в процессе воздействия может быть достигнуто предельное состояние, при котором температура центральной точки в полубесконечном теле может быть рассчитана с помощью уравнения Г (0, 0, оо) = [Р0/(2Х)] УЩ. (3.59) Как следует из (3.59), рост сосредоточенности источника теплоты приводит к повышению его предельной температуры. Связь между эффективной мощностью Р0 и плотностью потока q0 нормального источника теплоты определяется по формуле Ра = Що/k.(3.60) Аналогичные зависимости для расчета температурного поля могут быть получены и для равномерного распределения плотности потока по пятну нагрева [16]. Приведем некоторые соотношения для расчета температуры тела от источника теплоты с равномерным распределением плотности потока по круговому пятну радиусом /у: а)вдоль оси г: Т (0,г, i) = (2q0V~á7/\) X X {ierfc [г/(2 У ai)] — i erfc [У*ТЦЦ2 УЩ}, (3.61) б)на поверхности в центре пятна нагрева: Г (0,0, г) = (2?0 ]/ огД) X X ll,1284— ierfc lrfl(2Vai)]\. (3.62) Предельная температура в центре пятна нагрева при t -* оо Т (0, 0, оо) = qQrf/%. (3.63) Пластина конечной толщины. Учет конечности толщины пластины при расчете температурного поля материалов, нагреваемых КПЗ, важен для сварки, термической обработки и т. д. Задача о нагреве тонкого листа
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 91 92 93 94 95 96 97... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
