Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 95 96 97 98 99 100 101... 494 495 496
|
|
|
|
\ /к 11 ь/ У/ / / / / \ 'г Рис. 3.20. Схема контактирования разнородных материалов, нагреваемых поверхностным источником теплоты рисунке видно, что при = = 4,2 Вт/(см2-К) разность температур на контакте может достигать 673 К, т. е. при сварке без нормального усилия необходимо учитывать неидеальность контакта между пластинами. Стыковая сварка материалов. При стыковой сварке пластин из разнородных материалов (рис. 3.20) необходимо определить температурное поле в области, прилегающей к границе контакта, который может быть как идеальным, так и неидеальным. Если нормально-распределенный источник теплоты действует на контакт материалов, различие в теплофизи-ческих характеристиках материалов и условия их контактирования будут оказывать влияние на распределение температуры в окрестности контакта. Н. Н. Рыкалин и А. А. Углов [30, 311 рассмотрели задачу о температурном поле при стыковой сварке разнородных материалов в виде ограниченных прямоугольных пластин. Предполагается, что распределение плотности потока является функцией х и у, т. е. а (х, у), где х и у — пространственные переменные в прямоугольной системе координат. Задача решена с помощью интегральных преобразований по пространственным переменным, однако ее решение выражается достаточно сложной пространственно-временной зависимостью. Рассмотрим некоторые предельные случаи, представляющие практический интерес. В общем случае поглощательиые способности контактирующих материалов не равны и в каждое из контактирующих тел поступает различное количество теплоты. Его перераспределение происходит в зоне контакта, что может^ приводить к перегреву одного из тел, так как максимум температуры не обязательно находится на контакте. Для температурного поля при стыковой сварке материалов с различными теплофизическими свойствами характерно перераспределение теплоты даже при малом времени после начала нагрева. Температурное поле вблизи стыка уже "не следит" за изменением пространственного распределения источника теплоты, как в случае нагрева однородных материалов [35]. Соответствие между пространственным распределением плотности потока источника и температурным полем сохраняется только в направлении, параллельном стыку материалов. Кроме того, характеристики поля температуры каждого из контактирующих тел существенно зависят от теплофизических и оптических свойств другого тела. В частности, возможен случай, когда поглощение падающего ЛИ одним из материалов мало, и нагрев осуществляется в основном благодаря теплопроводности второго материала (нагрев через зону контакта). Формулы для температурного поля приведем для предельных случаев малого и большого времени с начала нагрева 131]. Малый период времени с начала нагрева. Температура на контакте (т. е. при у = 0) Г (ж, 0, г, 0 -=70е-*^гЦе^/ЮКе + + 82а2/Х2](1+#Е)-1б(г)г (3.75) растет линейно с течением времени. Плотность потока теплоты, например в тело 2, описывается выражением 9г = —^г ЪТ%1ду = X УТо (г)/(1+К-]), (3.76) где Ке = [К^уА&У^'Ь с — УДель_ ная теплоемкость; Тг ('= 1,2) — плотность; 8г (г =1,2) — поглоща-тельная способность поверхностей тел; кх — коэффициент сосредоточенности
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 95 96 97 98 99 100 101... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
