Технология упрочнения. Технологические методы упрочнения. В 2 т. Т. 2.
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 4 5 6 7 8 9 10... 339 340 341
|
|
|
|
Рис. 1.6. Изменение формы зерна смещения: А по плоскостям скольжения. Б — по плоскостям двойникования. Пунктиром показана граница деформированного зерна, кажущаяся ровной, благодаря ничтожно малым размерам. Смещенная часть кристалла становится как бы зеркальным отражением оставшейся неподвижной части кристалла (рис. 1.6,6). Преимущественное деформирование двойникованием характерно для деформации металла в условиях пониженных температур, при ударных или циклических нагрузках. Таким образом, механизм изменения формы кристаллов (зерен) достаточно ясен. Однако, установив, что деформация осуществляется отмеченными ранее двумя путями, наука встретилась с явлениями, которые для своего объяснения требовали глубоких и длительных исследований, которые продолжаются и сегодня. Сдвиг в монокристаллах наблюдается при следующих касательных напряжениях: алюминия ткр=1,2-2,4106Па, а наименьшая теоретическая величина равна 9,0 10бПа, т.е. в 500 раз больше; для железа соответственно 2,910 6 Па и не менее 23-Ю6 Па, т.е. почти в сто раз больше; для меди теоретическая величина в 1540 раз больше реального хкр. Таблица 2.1 металл (монокристалл) і реальнії величина, Па " 10* % теоретически Па " 10' Тф (теор.) іц. (реали.) Аллюминий 0,12-0,24 90 375-750 Медь 0,10 154 1540 14 металл (монокристалл) т реальная величина, Па " 10' х теоритичесхак Па " 10* Хч (теор.) Тц, (реальн.) 1 Іикель 0,58 260 448 Железо 2,90 230 79 Цинк 0,09 126 1400 Тот факт, что на практике наблюдаются случаи, когда след скольжения не доходит до границы зерна поставил под сомнение представление об одновременном смещении всех атомов от одной границы кристалла (зерна) до другой. Из этого экспериментального факта следовало предложение о том, что смещение атомов вдоль плоскости скольжения под действием сдвигового напряжения происходит не у всех атомов, а у части их. При этом перемещение передается не методом эстафеты. Перечисленные выше противоречия привели к появлению предположения о наличии в кристаллическом строении металлов различных отклонений от идеального строения. Начало этому направлению в физике твердого тела было положено советскими учеными Обреимовым И.В. , Бриллиантовым, Френкелем Я.И. и Которовой Т. , и английскими физиками Тейлором и Орованом. Глубокие исследования, выполненные за последние 25-30 лет. позволили установить, что в кристаллическом строении реальных кристаллов металлов имеются несовершенства или дефекты. аб Рис. 1.7 Точечные дефекты (схема): (I внедренный атом (дислоцированный) б вакансия. Продолжи те ль -шкть существования вакансии зависит от температуры: для кристалла СЛпри 1=20Х:Т=24ч. при 1=300'Т=0,0004 сек. По данным Я.И.Френкеля а I см' Сй при 1=900' количество вакансий достигает 1013. 15
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 4 5 6 7 8 9 10... 339 340 341
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
