р, = 140 мкОм-м. При с/А = 25,
а/а, = 14 000/25 ООО рд = 895 мкОм-м. При / = 35,35 мкм; X ~ 14 000/(85 000-2-1) «= = 0,082
Это сопротивление холодного
контакта группы микропирамид. Но вот произошло их плавление и образовался
расплавленный диск. Удельное сопротивление металла здесь стало
рт = — 140 мкОм-м, а сопротивление самого диска
оказывается весьма малым. Вместе
с тем, кривая показывает в момент t&
сопротивление в десятки раз большее. Вот это и есть результат
неотделимого от плоскости диска искривления линий электрического тока,
пронизывающих расплавленный диск.
Если бы речь могла идти о
статическом электрическом поле вокруг расплавленного диска, т. е. если не
учитывать магнитного сжатия линий электрического тока, то
сопротивление его прохождению оказывала бы составляющая
(2.66)Формула эта, как и многие
другие, известна из теории заземлений, где допускают возможным
рассчитывать сопротивления по уравнению Лапласа, а ие Максвелла, т. е. не
учитывать эффект сжатия линий тока магнитным потоком. В формуле
(2.66) р — удельное сопротивление расплава; d — диаметр
диска.
Формула (2.66) имеет в виду что
две полубесконечные массы металла контактируют друг с другом только через
расплавленный диск. Таким образом, линии тока, проходя из одной
половины в другую и пронизывая диск, искривляются, что и фиксируется как
добавочное к объемному электрическое сопротивление не только расчетом, но
и измерением. Полагая, что в первое мгновение расплавленный диск
окружен холодным металлом и его удельное сопротивление соответствует
именно такому значению температуры, по формуле (2.66) находим
Этот результат следует считать
для случая магнитного металла, вероятно, заниженным. Магнитный поток
сожмет силовые линии тока и они примут вид скорее такой, как схематически
показано по сечению нижнего листа на рис. 1.25, чем такой, как в верхнем
листе того же рисунка.
Определим более достоверную форму
области протекания тока, используя формулы (2.16), (2.17), (2.23) и
(2.25).
