Контактная сварка

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Контактная сварка

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 155 156 157 158 159 160 161... 238 239 240

	 приходится учитывать уже не как Ppt/dt а как сумму двух источ* нков: Q„ [см. формулу (2.80) 1 и Qau (тепловыделения в переход­ных контактах электродов с металлом). Используем равенство (2.85) для конкретных расчетов. Тепловые потери в металл вы­разим в виде двух слагаемых (см. рис. 2.26): отдельно от рас­плавленного ядра qMV и от слоя металла между ядром и переход­ным контактом дм. Эти слагаемые определяются по формулам: (4Л) (4.2) где Тя — температура ядра, которую, вероятно, следует при­нимать равной точке плавления, несмотря на то что в центральных зонах этого ядра действительные температуры на 100—200° пре­вышают точку плавления. Температура поверхности металла под электродами Тлм— величина весьма нестабильная. Так, непосредственные измерения показали температуру jTh.m = 500~-~700 "С при сварке стальных листов толщиной 4 + 4 мм в тече­ние 2 с и Г„.м = 700-4-900 °С при сварке в течение 3 с. По этим данным можно судить о том, что тепловыделение в пе­реходных контактах, пожалуй, еще более нестабильная величина, чем в свариваемом контакте. Тепловые потери в электроды 2qs акже не отличаются стабильностью: (4.3) В этом равенстве константы (Яус)н относятся к электродам, а температура электродной плоскости Тэ должна быть принята на 100—200э меньше температуры поверхности металла под электродом. Приведенные ниже расчеты сопоставим с измере­ниями полной энергии, которая выделяется между электродами. Расчеты и измерения относятся к конкретному примеру сварки тех же стальных пластин, о которых шла речь выше. Для условий / — 15 кА, i = 4 с, ft/б = 1 произведем вычисления всех слага­емых тепловыделения и тепловых потерь. Примем следующие постоянные: рт = 140 мкОм.см; о\ = 1,4 см; <i, = 1,2 см; h — = 0,4 см; ndg/4 = 1,53 см2; Т„ = 1450 °С; Тп. м = 850 °С; 7\ = = 700°С. Для стали ус = 5 Дж/(см3.°С), Т„я /%ус = = 2130 Дж/(см2.с!/3); для меди /Я^см ^ 3,77 Дж/(см2.с«/2.°С). Соответственно: QK - 225»10М40Л0-в.0,4.4/1,53 = 33 кДж; дте = 5.1450.1,53-0,4 = 4,44 кДж; qBM 2130.1,77-2.3,14.0,4.1,4 = 13,3 кДж; Ям = ?ям (1450 + 850)/(2.1450) - 10,5 кДж; 2q9 = 2.700.3J7.1,77.2.1,13 =- 21,1 кДж. 1Б8 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу