Сварка в защитных газах плавящимся электродом. Часть 1. Сварка в активных газах. Издание 2-е, переработанное
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 97 98 99
|
|
|
|
Электродинамическая сила FBJ¡ возникает при прохождении тока по проводнику из-за взаимодействия тока с собственным магнитным полем. Если сечение проводника постоянно, то эта сила направлена по радиусу к оси проводника и стремится его сжать. Осевая составляющая ее равна ^эд(о.р)=и-!^2/8я,(8) где р. , Цп — магнитная проницаемость материала (для дуговой сварки Цо^-Если сечение проводника неодинаковое по длине, то возникает осевое усилие £Эд(о) направленное от меньшего сечения к большему. Это усилие на участке проводника радиусами Rt R2 можно записать так: ^эд(о.р)=(^Иог2/8я)1п(/г2/Д1)-(9) Таким образом, осевая сила не зависит от направления тока. Изменение поперечного сечения проводника возможно в месте перехода от твердого электрода к жидкой капле и в месте перехода от капли к дуге. Местом приложения электродинамической силы при отрыве капли от электрода можно условно принять плоскость, в которой жидкая шейка минимальна, и в расчетах принимать Rl равным радиусу шейки, a R2 — равным радиусу активного пятна на капле. Реактивное давление испаряющегося металла и выделение газа. Расплавленный металл на электроде и изделии в зоне активных пятен находится при температуре, близкой к температуре кипения. Поэтому с активных пятен происходит интенсивное испарение, а иногда и газовыделение. Наиболее существенно образование на электроде оксида углерода. Можно полагать, что окисление углерода оказывает заметное влияние только при сварке высокоуглеродистых сталей. При сварке низкоуглеродистых сталей окисление углерода и газовыделение невелико, и реактивное давление определяется в основном испарением металла. Потоки паров направлены перпендикулярно к испаряющейся поверхности, но поскольку пары в дуге ионизируются, то дальнейшее направление потока пара определяется направлением собственного или внешнего магнитного поля в дуге. Реактивная сила испарения Fp=Mt,(Ю) где М — масса металла, испаряющегося с поверхности в единицу времени; v — начальная скорость струи пара. 32 Сила давления потоков плазмы дуги. Потоки плазмы образуются в результате испарения металла и действия электродинамических сил. В большинстве дуг при сварке с плавящимися электродами наблюдается одновременно два потока плазмы, двигающихся от электродов навстречу один другому. Мощность этих потоков неодинакова. Более мощный поток подавляет слабый и определяет результирующее усилие, действующее на электрод и ванну. Плазменные потоки, часто обладающие большой кинетической энергией, оказывают значительное давление на электроды. Помимо этого, может возникать отраженный поток, оказывающий воздействие на каплю. Не исключена возможность создания плазменным потоком зоны пониженного давления у электродов, с которых они истекают. Усилие, создаваемое плазменным потоком: ^л-Ми",(Н) где — масса потока плазмы, проходящая через заданное сечение в единицу времени; V — скорость потока плазмы в заданном сечении. Сила взрыва -Рвз возникает при взрывообразном перегорании утончающейся жидкой перемычки между каплей и электродом или каплей и ванной под действием протекающего тока. Уменьшение сечения перемычки происходит под действием радиальной составляющей электродинамической силы. В зависимости от расположения капли относительно взрывающейся перемычки сила взрыва способствует переходу капли в ванну или приводит к выбросу капли за пределы шва. При сварке с короткими замыканиями в момент соприкосновения капли с ванной при большой скорости нарастания тока электродинамическая сила препятствует слиянию капли с ванной, приводит к взрыву этой перемычки и разбрызгиванию. Характеристики основных видов переноса. При крупнокапельном переносе крупная капля образуется на электроде постепенно и долго удерживается на нем. Если капля больше длины разрядного промежутка, то переход ее в ванну сопровождается коротким замыканием разрядного промежутка и погасанием дуги. Если капля меньше длины разрядного промежутка, то переход ее в ванну происходит без короткого замыкания (см. рис. 15). Основными силами, обусловливающими крупнокапельный перенос, являются силы тяжести, поверхностного натяжения и давления дуги. При сварке в углекислом газе, азоте и водороде основное влияние на перенос оказывают силы, обусловленные действием 3-7-1557 33
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 97 98 99
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
